슈윙거-다이슨 방정식: 두 판 사이의 차이
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[[경로 적분]]의 [[측도]] <math>D\phi</math>가 변수의 재정의 <math>\phi\mapsto\phi+\delta\phi</math>에 대하여 불변이라고 하자. 그렇다면, 임의의 연산자 <math>X[\phi]</math>에 대하여,
:<math>0=\int D\phi\,\delta(X\exp(iS/\hbar))=\int D\phi\,\exp(
이다. 이를 연산자로 쓰면 다음과 같다. 임의의 상태 <math>|\psi\rangle</math>에 대하여,
:<math>\langle\psi|\mathcal T[X\delta S]|\psi\rangle=-i\hbar\langle\psi|\mathcal T[\delta X]|\psi\rangle</math>
이를 '''슈윙거-다이슨 방정식'''이라고 한다. 여기서 <math>\mathcal T[\cdots]</math>는 [[시간 순서]] 연산자이다. 이는 고전적 [[오일러-라그랑주 방정식]]
:<math>\delta S=0</math>
의 양자장론적 일반화이며, 우변 <math>\hbar \langle\mathcal T[\delta X]\rangle</math>은 양자역학적인 보정항에 해당한다.
== 예 ==
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