액체: 두 판 사이의 차이
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예시
오직 두 원소만이 온도와 압력에 있어 표준 상태에서 액체이다
적용
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압력과 부력
주요 기사
중력장에서, 액체는 액체 그 자신에게 뿐만 아니라 용기의 벽면에도 압력을 가한다. 이러한 압력은 모든 방향으로 전달되고, 그 깊이를 증가시킨다. 만약 액체가 균일 중력장에서 움직이지 않는다면 어떤 깊이 z에서의 압력p는 에 의해 주어진다. 이 공식이 자유면에서의 압력이 0이라는 것을 나타내고 이 표면장력효과가 무시될지도 모른다는 것을 주목해라. 액체에 담궈진 물건들은 부력의 현상의 대상이 된다(부력은 또한 다른 유체에서도 관찰되지만, 특히 그들의 높은 밀도 때문에 액체에서 강하다).
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표면
주요 기사
액체의 부피가 정확하게 그 용기의 부피와 맞지 않는다면 하나 이상의 표면이 관찰된다. 액체의 부피는 방울과 거품을 형성하며 탄성이 있는 막과 같이 행동한다. 표면파, 모세관 현상, 젖음, 잔물결은 표면 장력의 또 다른 결과들이다. 나노 단위의 기하학적인 제약에 의해 정의된 형성된 액체에서, 대부분의 분자들은 몇몇 표면 효과를 감지한다. 이는 액체 부피로부터 극도로 벗어난 특징을 초래한다.
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자유면
주요 기사
자유면은 지구 대기에 있는 물과 공기 같은 것 사이의 경계처럼 0 직각의 법선 변형력과 평행한 전단 응력을 대상으로 하는 유체의 표면이다.
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흐름
주요 기사
점도는 변형력또는 외연력에 의해 변형된 액체의 저항을 측정한다. 다른 말로 점도는 흐르려고 하는 액체의 저항이다. 액체가 유리 전이를 향해 과냉될 때, 점도는 급진적으로 증가한다. 액체는 관찰의 기간 또는 동요의 빈도에 따라 고체의 탄성과 액체의 유동성을 모두 보여주는 점탄성체가 된다.
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소리 전파
주요 기사
유체에서의 소리의 속도는 에 의해서 주어진다. 여기서 는 유체의 체적탄성율이고 는 밀도이다. 일반적인 기준을 두기 위해서, 민물에서는 25에서 c는 1497m/s이다.
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상 변이
주요 기사
끓는점 아래의 온도에서, 액체형태의 어떤 물질도 위의 기체의 응결이 평형상태에 도달하기까지 증발하지 않을 것이다. 이 지점에서 기체는 액체가 증발했던 것과 같은 비율로 응결할 것이다. 이와 같이, 만약 증발된 액체가 계속적으로 제거된다면 액체는 영구적으로 존재할 수 없다. 그 끓는점에 있는 액체는 그 기체가 현재 압력에서 응결할 수 있는 것보다 더 빨리 증발할 것이다. 그 끓는점에 있거나 그 위에 있는 액체는 비록 과열이 이 확실한 상황에서 이것을 막을 수 있을지라도 보통 끓을 것이다. 어는점보다 낮은 온도에서, 액체는 그 고체 형태로 변화하면서 결정화하려는 경향이 있다. 기체로의 변이와 달리 일정한 압력 하의 이 변이에서는 평형상태가 없다. 그래서 과열이 발생하지 않으면, 그 액체는 결국 완전히 결정화할 것이다. 이 것이 오직 일정한 압력 하에서만 그렇다는 것을 주목해라. 그래서 예를 들어 닫혀진, 강한 컨테이너에 있는 물과 얼음은 두 상이 공존할 때에 평형상태에 도달할지도 모른다. 고체로부터 액체로의 전이에서, 녹는 것을 보아라.
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용액
주요 기사
액체는 불혼화성을 가지고 있다. 일상생활에서 가장 친숙한 섞이지 않는 두 액체의 혼합물은 이탈리아 샐러드 드레싱에서의 야채 기름과 물이다. 가장 친숙한 섞이는 액체들은 물과 알코올이다. 혼합물에서 액체 요소는 분별증류를 통해 하나로부터 분리될 수 있다.
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정적 구조 인자
주요 기사
액체에서, 원자는 결정 격자를 형성하거나 그들이 다른 긴 범위의 순서의 형성을 보여주지는 않는다. 이것은 엑스레이에서의 브래그 피크와 중성자 회절에 의해 알려졌다. 일반적인 환경하에서, 액체의 등방성을 나타내며 회절 무늬는 원형 대칭을 가지고 있다. 방사 방향에서, 회절 강도는 부드럽게 진동한다. 이것은 보통 탐침(광자 또는 중성자)의 파장λ과 브랙각θ에 의해 주어진 파상수 q=(4π/λ)sinθ로 정적 구조 인자(S(q))에 의해 설명된다. S(q)의 진동은 액체의 가까운 배열, 즉 원자와 첫 번째로 가장 가까운, 두 번째로, ... 가까운 껍질 들 사이의 상관관계를 나타낸다. 이러한 상관관계의 직관적 설명은 기본적으로 S(q)의 푸우리엔 변화인 동경분포 함수 g(r)에 의해 주어진다. 그것은 액체에서 쌍 상관관계의 일시적 스냅샷의 공간의 평균을 나타낸다.
소리의 분산과 구조적 완화
주요 기사
소리 속도의 위 표현은 체적 탄성률 를 포함한다. 만약 가 주파수와 관계가 없다면 소리가 소실 없이 모드 결합 없이 전파되기 위해서 액체는 선형 매체로서 행동한다. 사실, 어떤 액체도 몇몇 확산을 보인다. 증가하는 진동수와 함께 저주파의 액체 같은 한계 로부터 고주파의 고체 같은 한계로 는 바뀐다. 일반적인 액체에서 대부분의 이러한 변화는 가끔 하이퍼사운드라 불리는 GHz와 THz 사이의 진동수에서 발생한다. GHz 아래의 진동수에서, 일반적인 액체는 왜파를 지탱하지 못한다. 전단력의 0 진동수 한계는 이다. 이것은 가끔 액체의 특징을 정의내림으로써 보여 진다. 그러나 체적 탄성률 처럼 전단 탄성률 는 주파수에 의존적이며, 하이퍼사운드 진동수에서 액체 같은 한계에서 고체 같은 0이 아닌 한계로의 비슷한 변화를 보여준다. 크라머스 크로니히의 관계식에 따르면 이러한 소리 속도에서의 확산(실제 와 의 부분에 의해 주어진)은 소리가 가늘게 되는 것(소멸,와의 가상적 부분에 의해 주어진)에서 최대에 따르게 된다. 선형 반응 이론에 따르면 와 의 푸리에 변형은 계가 외부 동요 후에 어떻게 평형 상태로 되돌아가는지를 묘사한다. 이러한 이유로 확산은 GHz에서 일어난다. THz 지역도 또한 구조적 완화라 불린다. 변동 소산 원리에 따르면 평형상태로의 완화는 친밀히 평형상태에서 변동과 연결되어 있다. 소리의 파장과 연관된 밀도 변화는 브릴루인 산란에 의해 실험적으로 관찰될 수 있다. 유리 변화로의 액체를 과냉각하는 것에서 액체 같은 반응으로부터 고체 같은 반응까지의 크로스오버는 GHz에서 MHz, kHz, Hz, ... 로 이동한다. 동등하게, 구조적 완화의 특징적 시간은 ns로부터
연산 작용
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