일반 상대성이론: 두 판 사이의 차이
내용 삭제됨 내용 추가됨
편집 요약 없음 |
편집 요약 없음 |
||
1번째 줄:
'''일반상대성이론'''({{lang|ko-hani|一般相對性理論}}, {{llang|de|allgemeine Relativitätstheorie}}, {{llang|en|general relativity, '''GR''', general theory of relativity, '''GTR'''}})은
만유인력 이외의 힘에 작용되지 않는 점인 측지선은 <math>\delta \int ds = 0</math>으로 주어지고, 또 빛의 경로는 조건에 만족시킬 수 있는 측지선이 된다.▼
일반상대론에서는 [[시공]]을 특수상대론의 [[민코프스키 공간]]에서 임의의 (로런츠 계량 부호수를 가진) [[위리만 다양체|다양체]] [[다양체]](pseudo-Riemannian manifold)로 확장한다. 다양체의 [[계량 텐서]] <math>g_{\mu\nu}</math>로서 그 곡률을 정의할 수 있고, 이 곡률을 중력으로 재해석한다. 뉴턴 역학에서 중력은 (중력적) 질량의 밀도에 의하여 결정된다. 질량의 밀도를 자연스럽게 상대화하면 [[응력 에너지 텐서]]를 얻는다. 아인슈타인과 [[다비드 힐베르트]]는 다음과 같은 장방정식을 제안하였다.
:<math>8\pi T_{\mu\nu} = R_{\mu\nu} - R g_{\mu\nu} / 2 + \lambda g_{\mu\nu}</math>
여기서 기호는 다음과 같다.
* <math>G_{\mu\nu}</math>: [[아인슈타인 텐서]] = <math>G_{\mu\nu}=R_{\mu\nu}-R g_{\mu\nu}/2</math> ▼
이 식으로부터, 중력장이 약하다고 가정하면 뉴턴의 역제곱 법칙을 비상대론적 극한으로 얻는다.
공간좌표를 <math>x^1 x^2 x^3</math>으로 하고 시간좌표를 <math>x^4</math>로 하면, 세계선의 선소 <math>ds</math>는 <math>ds^2 = g_{\mu\nu} dx^{\mu} dx^{\nu}</math> 로 표시된다.
▲* <math>T_{\mu\nu}</math>: 에너지 운동량 텐서
▲만유인력 이외의 힘에 작용되지 않는 점인 측지선은 <math>\delta \int ds = 0</math>으로 주어지고, 또 빛의 경로는 조건에 만족시킬 수 있는 측지선이 된다.
▲* <math>G_{\mu\nu}</math>: 아인슈타인 텐서 = <math>G_{\mu\nu}=R_{\mu\nu}-R g_{\mu\nu}/2</math>
▲* <math>R_{\mu\nu}</math> : 리치 텐서 (Ricci Tensor)
▲* <math>R</math> : 리치 스칼라 (Ricci Scalar)
▲* <math>\lambda</math> : 매우 작은 상수, 우주상수
== 칼루차 클라인 이론 ==
|