대수기하학 에서 호지 구조 (Hodge構造, 영어 : Hodge structure )는 켈러 다양체 위에 호지 이론 으로 주어지는 코호몰로지의 분해와 같은 성질들을 만족시키는 벡터 공간의 분해이다.
순수 호지 구조
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무게가
n
{\displaystyle n}
인 순수 호지 구조 (純粹Hodge構造, 영어 : pure Hodge structure )
(
H
,
F
∙
)
{\displaystyle (H,F^{\bullet })}
는 다음과 같은 데이터로 구성된다.[1] :Definition 1
자유 아벨 군
H
{\displaystyle H}
복소수 벡터 공간의 유한 감소 여과
H
⊗
Z
C
=
F
0
⊇
F
1
⊇
⋯
⊇
F
n
{\displaystyle H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} =F^{0}\supseteq F^{1}\supseteq \cdots \supseteq F^{n}}
이는 다음 성질을 만족시켜야 한다.
p
+
q
=
n
+
1
{\displaystyle p+q=n+1}
이라면,
F
p
∩
F
¯
q
=
{
0
}
{\displaystyle F^{p}\cap {\bar {F}}^{q}=\{0\}}
,
F
p
⊕
F
¯
q
=
H
⊗
C
{\displaystyle F^{p}\oplus {\bar {F}}^{q}=H\otimes \mathbb {C} }
순수 호지 구조
(
H
,
F
∙
)
{\displaystyle (H,F^{\bullet })}
에 대하여, 다음과 같은 벡터 공간들을 정의한다.
H
p
,
q
=
F
p
∩
F
¯
q
{\displaystyle H^{p,q}=F^{p}\cap {\bar {F}}^{q}}
그렇다면 다음이 성립한다.
H
⊗
C
=
H
0
,
n
⊕
H
1
,
n
−
1
⊕
⋯
⊕
H
n
,
0
{\displaystyle H\otimes \mathbb {C} =H^{0,n}\oplus H^{1,n-1}\oplus \cdots \oplus H^{n,0}}
H
¯
p
,
q
≅
H
q
,
p
{\displaystyle {\bar {H}}^{p,q}\cong H^{q,p}}
무게
n
{\displaystyle n}
의 순수 호지 구조
(
H
,
F
∙
)
{\displaystyle (H,F^{\bullet })}
의 호지 수 (Hodge數, 영어 : Hodge number )
h
∙
,
n
−
∙
{\displaystyle h^{\bullet ,n-\bullet }}
는 다음과 같다.
h
p
,
n
−
p
=
dim
C
H
p
,
q
=
dim
C
gr
F
p
(
H
⊗
Z
C
)
{\displaystyle h^{p,n-p}=\dim _{\mathbb {C} }H^{p,q}=\dim _{\mathbb {C} }\operatorname {gr} _{F}^{p}(H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} )}
순수 호지 구조는 복소수 벡터 공간
H
⊗
Z
C
{\displaystyle H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} }
위의, 복소수 곱셈군
S
(
R
)
=
C
×
{\displaystyle \mathbb {S} (\mathbb {R} )=\mathbb {C} ^{\times }}
의 표현 으로도 정의할 수 있다. 이 경우,
H
p
,
q
{\displaystyle H^{p,q}}
는
C
×
{\displaystyle \mathbb {C} ^{\times }}
의 작용이
z
:
v
↦
z
p
z
¯
q
v
{\displaystyle z\colon v\mapsto z^{p}{\bar {z}}^{q}v}
의 꼴인 성분이다.
같은 무게의 두 순수 호지 구조 사이의 사상 (寫像, 영어 : morphism )
f
:
H
→
H
′
{\displaystyle f\colon H\to H'}
은 다음과 같은 성질을 만족시키는 아벨 군 준동형 이다.
f
(
H
p
,
q
)
⊂
⨁
i
≥
0
H
′
p
+
i
,
q
−
i
{\displaystyle f(H^{p,q})\subset \bigoplus _{i\geq 0}H'^{p+i,q-i}}
무게
k
{\displaystyle k}
의 두 개의 순수 호지 구조
H
{\displaystyle H}
,
H
′
{\displaystyle H'}
이 주어졌을 때, 직합
H
⊕
H
′
{\displaystyle H\oplus H'}
역시 무게
k
{\displaystyle k}
의 순수 호지 구조를 이룬다.
무게
k
{\displaystyle k}
의 순수 호지 구조
H
{\displaystyle H}
와 무게
k
′
{\displaystyle k'}
의 순수 호지 구조
H
′
{\displaystyle H'}
이 주어졌을 때, 텐서곱
H
⊗
H
′
{\displaystyle H\otimes H'}
은 무게
k
k
′
{\displaystyle kk'}
의 순수 호지 구조를 이룬다.
무게
k
{\displaystyle k}
의 순수 호지 구조
H
{\displaystyle H}
위의 극성화 (極性化, 영어 : polarization )
Q
{\displaystyle Q}
는 다음 조건들을 만족시키는,
H
{\displaystyle H}
위의 정수 이차 형식 이다.
Q
C
(
a
,
b
)
=
(
−
1
)
k
Q
C
(
b
,
a
)
∀
a
,
b
∈
H
⊗
Z
C
{\displaystyle Q^{\mathbb {C} }(a,b)=(-1)^{k}\mathbb {Q} ^{\mathbb {C} }(b,a)\qquad \forall a,b\in H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} }
Q
C
(
a
,
b
)
=
0
∀
a
∈
H
p
,
q
,
b
∈
H
p
′
,
q
′
,
(
p
,
q
)
≠
(
q
′
,
p
′
)
{\displaystyle Q^{\mathbb {C} }(a,b)=0\forall a\in H^{p,q},\;b\in H^{p',q'},\;(p,q)\neq (q',p')}
i
p
−
q
Q
(
a
,
a
¯
)
∈
R
+
∀
a
∈
H
p
,
q
∖
{
0
}
{\displaystyle i^{p-q}Q(a,{\bar {a}})\in \mathbb {R} ^{+}\forall a\in H^{p,q}\setminus \{0\}}
혼합 호지 구조
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혼합 호지 구조 (混合Hodge構造, 영어 : mixed Hodge structure )
(
H
,
F
∙
,
W
∙
)
{\displaystyle (H,F^{\bullet },W_{\bullet })}
는 다음과 같은 데이터로 구성된다.[1] :Definition 10(1)
아벨 군
H
{\displaystyle H}
H
⊗
C
{\displaystyle H\otimes \mathbb {C} }
위의, 복소수 벡터 공간들의 유한 감소 여과
H
⊗
C
=
F
0
⊇
F
1
⊇
⋯
⊇
F
k
{\displaystyle H\otimes \mathbb {C} =F^{0}\supseteq F^{1}\supseteq \cdots \supseteq F^{k}}
. 이를 호지 여과 (Hodge濾過, 영어 : Hodge filtration )라고 한다.
H
⊗
Q
{\displaystyle H\otimes \mathbb {Q} }
위의, 유리수 벡터 공간들의 유한 증가 여과
W
0
⊆
W
1
⊆
⋯
⊆
W
m
=
H
⊗
Q
{\displaystyle W_{0}\subseteq W_{1}\subseteq \cdots \subseteq W_{m}=H\otimes \mathbb {Q} }
. 이를 무게 여과 (-濾過, 영어 : weight filtration )라고 한다.
이는 다음을 만족시켜야 한다.
모든
n
{\displaystyle n}
에 대하여,
gr
n
W
H
=
(
W
n
/
W
n
−
1
)
⊗
C
{\displaystyle \operatorname {gr} _{n}^{W}H=(W_{n}/W_{n-1})\otimes \mathbb {C} }
위의 감소 여과
F
p
gr
n
W
H
=
(
F
p
∩
W
n
⊗
C
+
W
n
−
1
⊗
C
)
/
(
W
n
−
1
⊗
C
)
{\displaystyle F^{p}\operatorname {gr} _{n}^{W}H=(F^{p}\cap W_{n}\otimes \mathbb {C} +W_{n-1}\otimes \mathbb {C} )/(W_{n-1}\otimes \mathbb {C} )}
는 무게
n
{\displaystyle n}
의 순수 호지 구조를 이룬다.
혼합 호지 구조 위의 극성화는 무게 여과의 각 등급 성분에 주어지는 극성화로 구성된다.
혼합 호지 구조
(
H
,
F
∙
,
W
∙
)
{\displaystyle (H,F^{\bullet },W_{\bullet })}
의 호지 수 (Hodge數, 영어 : Hodge number )
h
∙
,
∙
{\displaystyle h^{\bullet ,\bullet }}
는 다음과 같다.[1] :Definition 10(3)
h
p
,
q
=
dim
C
gr
F
p
gr
p
+
q
W
(
H
⊗
Z
C
)
{\displaystyle h^{p,q}=\dim _{\mathbb {C} }\operatorname {gr} _{F}^{p}\operatorname {gr} _{p+q}^{W}(H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} )}
두 혼합 호지 구조
(
H
,
F
,
W
)
{\displaystyle (H,F,W)}
,
(
H
′
,
F
′
,
W
′
)
{\displaystyle (H',F',W')}
사이의 사상 (寫像, 영어 : morphism )
f
:
H
→
H
′
{\displaystyle f\colon H\to H'}
은 다음과 같은 성질을 만족시키는, 아벨 군 의 준동형 이다.
f
(
F
p
)
⊆
F
′
p
{\displaystyle f(F^{p})\subseteq F'^{p}}
f
(
W
k
H
)
⊆
W
k
′
{\displaystyle f(W_{k}H)\subseteq W'_{k}}
혼합 호지 구조와 그 사상들의 범주 는 아벨 범주 를 이룬다. 이 범주에서의 핵 과 여핵 은 (망각 함자를 통해) 복소수 벡터 공간 에서의 핵 · 여핵과 일치한다. 또한, 이 범주는 텐서곱을 가지며, 텐서곱을 통하여 단나카 범주 (영어 : Tannakian category )를 이룬다.
다양체의 호지 구조
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켈러 다양체
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콤팩트 켈러 다양체 (또는 복소수체 위의 비특이 완비 사영 대수다양체 )
X
{\displaystyle X}
의 복소수 계수 특이 코호몰로지
H
k
(
X
;
C
)
=
H
k
(
X
;
Z
)
⊗
C
{\displaystyle H^{k}(X;\mathbb {C} )=H^{k}(X;\mathbb {Z} )\otimes \mathbb {C} }
는 호지 이론 에 의하여 다음과 같이 분해된다.
H
k
(
X
;
Z
)
⊗
C
=
⨁
p
+
q
=
k
H
p
,
q
(
X
)
∀
k
=
0
,
1
,
…
,
n
{\displaystyle H^{k}(X;\mathbb {Z} )\otimes \mathbb {C} =\bigoplus _{p+q=k}H^{p,q}(X)\qquad \forall k=0,1,\dots ,n}
이는 무게
n
{\displaystyle n}
의 순수 호지 구조를 이룬다. 또한, 모든 차수의 코호몰로지들의 직합
H
(
X
;
Z
)
=
⨁
n
H
n
(
X
;
Z
)
{\displaystyle H(X;\mathbb {Z} )=\bigoplus _{n}H^{n}(X;\mathbb {Z} )}
은 혼합 호지 구조를 이룬다. 여기서 무게 여과는
W
k
=
⨁
i
≤
k
H
i
(
X
;
Z
)
⊗
Q
{\displaystyle W_{k}=\bigoplus _{i\leq k}H^{i}(X;\mathbb {Z} )\otimes \mathbb {Q} }
이며, 호지 여과는
F
p
=
⨁
i
≥
p
H
i
,
n
−
i
{\displaystyle F^{p}=\bigoplus _{i\geq p}H^{i,n-i}}
이다.
두 콤팩트 켈러 다양체 사이의 정칙 사상
f
:
M
→
M
′
{\displaystyle f\colon M\to M'}
은 순수 호지 구조의 사상
f
∗
:
H
n
(
M
′
)
→
H
n
(
M
)
{\displaystyle f^{*}\colon H^{n}(M')\to H^{n}(M)}
을 유도한다.[1] :Example 7
비완비 비특이 대수다양체
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(완비 대수다양체 가 아닐 수 있는) 복소수 비특이 대수다양체
X
{\displaystyle X}
의
k
{\displaystyle k}
차 특이 코호몰로지
H
k
(
X
;
Z
)
{\displaystyle H^{k}(X;\mathbb {Z} )}
위에는 자연스럽게 혼합 호지 구조가 존재하며, 무게 여과에 따라
H
k
(
X
;
Z
)
{\displaystyle H^{k}(X;\mathbb {Z} )}
위에 존재하는 무게는
k
,
k
+
1
,
…
,
min
{
2
dim
C
X
,
2
k
)
{\displaystyle k,k+1,\dots ,\min\{2\dim _{\mathbb {C} }X,2k)}
이다.[1] :Theorem 8 [2] [3]
gr
n
W
H
k
(
X
;
Q
)
≠
0
⟹
k
≤
n
≤
min
{
2
dim
C
U
,
2
k
}
{\displaystyle \operatorname {gr} _{n}^{W}H^{k}(X;\mathbb {Q} )\neq 0\implies k\leq n\leq \min\{2\dim _{\mathbb {C} }U,2k\}}
또한, 이는 함자적 이다. 즉, 이는 복소수 비특이 대수다양체의 범주의 반대 범주 에서, 혼합 호지 구조의 범주로 가는 함자 를 이룬다.
비특이 사영 대수다양체
X
{\displaystyle X}
의 닫힌 비특이 부분다양체
Y
↪
X
{\displaystyle Y\hookrightarrow X}
가 주어진다면, 대수적 위상수학 에 따라서 다음과 같은 (상대 ) 특이 코호몰로지 의 (아벨 군 으로서의) 긴 완전열 이 존재한다.
⋯
→
H
i
(
X
,
Y
)
→
H
i
(
X
)
→
H
i
(
Y
)
→
H
i
+
1
(
X
,
Y
)
→
H
i
+
1
(
X
)
→
⋯
{\displaystyle \cdots \to H^{i}(X,Y)\to H^{i}(X)\to H^{i}(Y)\to H^{i+1}(X,Y)\to H^{i+1}(X)\to \cdots }
혼합 호지 구조 함자에 따라서, 이는 혼합 호지 구조의 긴 완전열 을 이룬다.[1] 이 경우
H
∙
(
X
)
{\displaystyle H^{\bullet }(X)}
는 순수 호지 구조이지만,
H
∙
(
X
,
Y
)
{\displaystyle H^{\bullet }(X,Y)}
및
H
∙
(
Y
)
{\displaystyle H^{\bullet }(Y)}
는 순수 호지 구조가 아닐 수 있다.
특이 대수다양체
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보다 일반적으로, (특이점을 가질 수 있는) 임의의 복소수 준사영 대수다양체 에 대해서도 혼합 호지 구조를 자연스럽게 정의할 수 있다.[4] 일부 경우 이는 미분 형식 으로 계산할 수 있다.[5]
관련 개념
편집
호지 구조의 변동 (Hodge構造의變動, 영어 : variation of Hodge structure )은 대략 어떤 복소다양체 로 매개변수화된 호지 구조들의 족이다. 필립 오거스터스 그리피스 가 도입하였다.[6] [7] [8]
호지 가군 (Hodge加群, 영어 : Hodge module )은 대략 "호지 구조들의 층 "으로 생각할 수 있다. 사이토 모리히코(일본어 : 斎藤 盛彦 )가 도입하였다.[9]
무게 0 또는 1의 호지 구조
편집
임의의 아벨 군
H
{\displaystyle H}
에, 다음과 같이 자명하게 무게 0의 순수 호지 구조를 줄 수 있다.
H
0
,
0
=
H
⊗
Z
C
{\displaystyle H^{0,0}=H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} }
F
0
=
H
⊗
Z
C
{\displaystyle F^{0}=H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} }
만약 호지 구조의 차수
(
p
,
q
)
{\displaystyle (p,q)}
가 둘 다 음이 아닌 정수라면 이는 무게 0의 유일한 순수 호지 구조이다.
아벨 군
H
{\displaystyle H}
위의, 무게 1의 순수 호지 구조는 (만약 차수
(
p
,
q
)
{\displaystyle (p,q)}
가 모두 음이 아닌 정수라면) 실수 벡터 공간
H
⊗
Z
R
{\displaystyle H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {R} }
위의 복소구조
J
:
H
⊗
Z
R
→
H
⊗
Z
R
{\displaystyle J\colon H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {R} \to H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {R} }
J
2
=
−
1
{\displaystyle J^{2}=-1}
와 같다. 이 경우,
H
1
,
0
=
{
v
∈
H
⊗
Z
C
:
J
C
v
=
i
v
}
{\displaystyle H^{1,0}=\{v\in H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} \colon J^{\mathbb {C} }v=iv\}}
H
0
,
1
=
{
v
∈
H
⊗
Z
C
:
J
C
v
=
−
i
v
}
{\displaystyle H^{0,1}=\{v\in H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} \colon J^{\mathbb {C} }v=-iv\}}
이다. 여기서
J
C
:
H
⊗
Z
C
→
H
⊗
Z
C
{\displaystyle J^{\mathbb {C} }\colon H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} \to H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} }
(
J
C
)
2
=
−
1
{\displaystyle (J^{\mathbb {C} })^{2}=-1}
는
J
{\displaystyle J}
의 복소수체로의 선형 확대이다.
보다 일반적으로, 임의의 아벨 군
H
{\displaystyle H}
위에, 짝수 무게
2
n
{\displaystyle 2n}
의 자명한 순수 호지 구조 를 다음과 같이 줄 수 있다.[1] :Example 1
H
p
,
q
=
{
H
⊗
Z
C
(
p
,
q
)
=
(
n
,
n
)
{
0
}
(
p
,
q
)
≠
(
n
,
n
)
{\displaystyle H^{p,q}={\begin{cases}H\otimes _{\mathbb {Z} }\mathbb {C} &(p,q)=(n,n)\\\{0\}&(p,q)\neq (n,n)\end{cases}}}
테이트 호지 구조 (영어 : Tate Hodge structure )
Z
(
1
)
{\displaystyle \mathbb {Z} (1)}
는
Z
{\displaystyle \mathbb {Z} }
위에 정의되는, 무게
−
2
{\displaystyle -2}
의 순수 호지 구조이다.[1] :Example 2 이의 텐서곱을 취하여 얻는, 자명한 무게
−
2
n
{\displaystyle -2n}
의 호지 구조는
Z
(
n
)
{\displaystyle \mathbb {Z} (n)}
으로 쓴다.
테이트 뒤틂
편집
무게
k
{\displaystyle k}
의 순수 호지 구조
(
H
,
F
∙
)
{\displaystyle (H,F^{\bullet })}
및 정수
r
{\displaystyle r}
가 주어졌을 때, 테이트 뒤틂 (영어 : Tate twist )
H
(
r
)
{\displaystyle H(r)}
는 다음과 같은, 무게
k
+
2
r
{\displaystyle k+2r}
의 순수 호지 구조이다.[1] :Example 3
아벨 군으로서,
H
(
r
)
=
H
{\displaystyle H(r)=H}
H
(
r
)
p
,
q
=
H
p
−
r
,
q
−
r
{\displaystyle H(r)^{p,q}=H^{p-r,q-r}}
구멍을 뚫은 타원 곡선
편집
복소수 타원 곡선
E
{\displaystyle E}
에 서로 다른 닫힌 점
z
1
,
…
,
z
k
∈
E
{\displaystyle z_{1},\dots ,z_{k}\in E}
가 주어졌다고 하자. 이 경우, 점을 제거한 타원 곡선의 혼합 호지 구조는 다음과 같다.[1] :Example 18 우선, 특이 코호몰로지 는 다음과 같다.
H
0
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
0
{\displaystyle H^{0}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=0}
H
1
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
≅
Q
k
+
1
(
k
>
1
)
{\displaystyle H^{1}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\cong \mathbb {Q} ^{k+1}\qquad (k>1)}
H
2
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
0
(
k
>
0
)
{\displaystyle H^{2}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=0\qquad (k>0)}
상대 코호몰로지 긴 완전열 을 사용하면 다음과 같다.
0
→
H
0
(
E
,
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
0
→
H
0
(
E
;
Q
)
→
H
0
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
→
H
1
(
E
,
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
0
→
H
1
(
E
;
Q
)
→
H
1
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
→
H
2
(
E
,
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
→
H
2
(
E
;
Q
)
→
H
2
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
0
{\displaystyle 0\to H^{0}(E,E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=0\to H^{0}(E;\mathbb {Q} )\to H^{0}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\to H^{1}(E,E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=0\to H^{1}(E;\mathbb {Q} )\to H^{1}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\to H^{2}(E,E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\to H^{2}(E;\mathbb {Q} )\to H^{2}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=0}
즉, 이는 다음과 같이 분해된다.
0
→
H
0
(
E
;
Q
)
→
H
0
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
→
0
{\displaystyle 0\to H^{0}(E;\mathbb {Q} )\to H^{0}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\to 0}
0
→
H
1
(
E
;
Q
)
→
H
1
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
→
H
2
(
E
,
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
→
H
2
(
E
;
Q
)
→
0
{\displaystyle 0\to H^{1}(E;\mathbb {Q} )\to H^{1}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\to H^{2}(E,E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\to H^{2}(E;\mathbb {Q} )\to 0}
긴 완전열의 사상은 혼합 호지 구조의 사상을 이루므로, 이를 무게에 따라 분해하면 다음과 같다.
0
→
H
1
(
E
;
Q
)
≅
Q
2
→
gr
1
W
H
1
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
→
gr
1
W
H
2
(
E
,
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
0
{\displaystyle 0\to H^{1}(E;\mathbb {Q} )\cong \mathbb {Q} ^{2}\to \operatorname {gr} _{1}^{W}H^{1}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\to \operatorname {gr} _{1}^{W}H^{2}(E,E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=0}
0
→
gr
2
W
H
1
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
→
H
2
(
E
,
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
≅
Q
k
→
H
2
(
E
;
Q
)
≅
Q
→
0
{\displaystyle 0\to \operatorname {gr} _{2}^{W}H^{1}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\to H^{2}(E,E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )\cong \mathbb {Q} ^{k}\to H^{2}(E;\mathbb {Q} )\cong \mathbb {Q} \to 0}
즉,
gr
0
W
H
0
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
H
0
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
{\displaystyle \operatorname {gr} _{0}^{W}H^{0}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=H^{0}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )}
dim
Q
gr
1
W
H
1
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
2
{\displaystyle \dim _{\mathbb {Q} }\operatorname {gr} _{1}^{W}H^{1}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=2}
gr
2
W
H
1
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
=
H
2
(
E
∖
{
z
1
,
…
,
z
k
}
;
Q
)
{\displaystyle \operatorname {gr} _{2}^{W}H^{1}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )=H^{2}(E\setminus \{z_{1},\dots ,z_{k}\};\mathbb {Q} )}
이며, 구멍이 뚫린 타원 곡선의 1차 코호몰로지의 혼합 호지 구조는 무게 1 및 2를 가진다.
횡단 교차
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대수다양체
X
{\displaystyle X}
가 두 개의 비특이 사영 대수다양체
X
1
{\displaystyle X_{1}}
과
X
2
{\displaystyle X_{2}}
의 합집합 이며,
X
1
{\displaystyle X_{1}}
과
X
2
{\displaystyle X_{2}}
는 횡단적으로 교차한다면, 그 호지 구조를 다음과 같이 계산할 수 있다.[10] :§4 대수적 위상수학 에 따르면, 특이 코호몰로지 위에 마이어-피토리스 완전열 이 존재한다.
⋯
→
H
i
−
1
(
X
1
∩
X
2
)
→
δ
i
−
1
H
i
(
X
)
→
H
i
(
X
1
)
⊕
H
i
(
X
2
)
→
H
i
(
X
1
∩
X
2
)
→
δ
i
H
i
+
1
(
X
)
→
⋯
{\displaystyle \cdots \to H^{i-1}(X_{1}\cap X_{2}){\xrightarrow {\delta _{i-1}}}H^{i}(X)\to H^{i}(X_{1})\oplus H^{i}(X_{2})\to H^{i}(X_{1}\cap X_{2}){\xrightarrow {\delta _{i}}}H^{i+1}(X)\to \cdots }
이는 혼합 호지 구조의 완전열을 이룬다. 이 완전열에서
H
i
(
X
1
∩
X
2
)
{\displaystyle H^{i}(X_{1}\cap X_{2})}
와
H
i
(
X
1
)
⊕
H
i
(
X
2
)
{\displaystyle H^{i}(X_{1})\oplus H^{i}(X_{2})}
는 무게
i
{\displaystyle i}
의 순수 호지 구조를 가지지만,
H
i
(
X
)
{\displaystyle H^{i}(X)}
는 일반적으로 무게
i
{\displaystyle i}
및
i
−
1
{\displaystyle i-1}
을 갖는 혼합 호지 구조이며, 구체적으로 다음과 같다.
W
j
(
H
i
(
X
)
)
=
{
H
i
(
X
)
j
≥
i
im
δ
i
−
1
j
=
i
−
1
0
j
<
i
−
1
{\displaystyle W_{j}(H^{i}(X))={\begin{cases}H^{i}(X)&j\geq i\\\operatorname {im} \delta _{i-1}&j=i-1\\0&j<i-1\end{cases}}}
참고 문헌
편집
↑ 가 나 다 라 마 바 사 아 자 차 Filippini, Sara Angela; Ruddat, Helge; Thompson, Alan. 〈An introduction to Hodge structures〉. 《Calabi-Yau Varieties: Arithmetic, Geometry and Physics》. Fields Institute Communications (영어). Springer. arXiv :1412.8499 . ISSN 1069-5265 .
↑ Deligne, Pierre (1971). 〈Théorie de Hodge I〉 (PDF) . 《Actes du Congrès International des Mathématiciens (Nice, 1970)》 (프랑스어) 1 . Gauthier-Villars. 425–430쪽. MR 0441965 . 2015년 4월 2일에 원본 문서 (PDF) 에서 보존된 문서. 2015년 3월 8일에 확인함 .
↑ Deligne, Pierre (1971). “Théorie de Hodge II” . 《Publications mathématiques de l’Institut des Hautes Études Scientifiques》 (프랑스어) 40 : 5–57. doi :10.1007/BF02684692 . ISSN 0073-8301 . MR 0498551 . Zbl 0219.14007 .
↑ Deligne, Pierre (1974). “Théorie de Hodge III” . 《Publications mathématiques de l’Institut des Hautes Études Scientifiques》 (프랑스어) 44 : 5–77. doi :10.1007/BF02685881 . ISSN 0073-8301 . MR 0498552 . Zbl 0237.14003 .
↑ Варченко, Александр Николаевич (1980). “Асимптотики голоморфных форм определяют смешанную структуру Ходжа”. 《Доклады Академии Наук СССР》 (러시아어) 255 : 1035–1038. Zbl 0516.14007 .
↑ Griffiths, P. (1968). “Periods of integrals on algebraic manifolds I (construction and properties of the modular varieties)”. 《American Journal of Mathematics》 (영어) 90 : 568–626. doi :10.2307/2373545 . JSTOR 2373545 .
↑ Griffiths, P. (1968). “Periods of integrals on algebraic manifolds II (local study of the period mapping)” (영어) 90 . American Journal of Mathematics: 808–865. doi :10.2307/2373485 . JSTOR 2373485 .
↑ Griffiths, P. (1970). “Periods of integrals on algebraic manifolds III (some global differential-geometric properties of the period mapping)” . 《Publications Mathématiques de l’Institut des Hautes Études Scientifiques》 (영어) 38 (1): 125–180. doi :10.1007/BF02684654 . ISSN 0073-8301 . MR 282990 . Zbl 0212.53503 .
↑ Saito, Morihiko (1989). 〈Introduction to mixed Hodge modules〉. 《Actes du Colloque de Théorie de Hodge (Luminy, 1987)》. Astérisque (영어). 179–180. 145–162쪽. MR 1042805 .
↑ Durfee, Alan H. (1981년 2월). 〈A naive guide to mixed Hodge theory〉 . 《特異点の複素解析》. 数理解析研究所講究録 (영어) 415 . 京都大学数理解析研究所.
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