군
G
{\displaystyle G}
및 양의 정수
n
∈
Z
+
{\displaystyle n\in \mathbb {Z} ^{+}}
에 대하여, 에일렌베르크-매클레인 공간
K
(
G
,
n
)
{\displaystyle K(G,n)}
은 다음과 같은 호모토피 군 을 갖는 위상 공간 이다.
π
k
(
K
(
G
,
n
)
)
=
{
G
k
=
n
1
k
≠
n
{\displaystyle \pi _{k}(K(G,n))={\begin{cases}G&k=n\\1&k\neq n\end{cases}}}
만약
n
>
1
{\displaystyle n>1}
이라면,
G
{\displaystyle G}
는 아벨 군 이어야만 한다. 이러한 성질을 갖는 공간은 항상 존재하며, 항상 CW 복합체 로 잡을 수 있으며, 약한 호모토피 동치 를 무시하면 유일하다.
주어진 아벨 군
G
{\displaystyle G}
에 대하여, 고리 공간 함자
L
{\displaystyle L}
을 통해
⋯
→
L
K
(
G
,
2
)
→
L
K
(
G
,
1
)
→
K
(
G
,
0
)
{\displaystyle \cdots {\xrightarrow {L}}K(G,2){\xrightarrow {L}}K(G,1){\xrightarrow {K}}(G,0)}
을 정의할 수 있다. 이는 스펙트럼 을 이루며, 에일린베르크-매클레인 스펙트럼 이라고 한다. 이는
G
{\displaystyle G}
계수의 코호몰로지를 나타내는 스펙트럼이다.
임의의 군
G
{\displaystyle G}
및 양의 정수
n
{\displaystyle n}
이 주어졌으며, 만약
n
>
1
{\displaystyle n>1}
이라면
G
{\displaystyle G}
가 아벨 군 이라고 하자. 그렇다면
K
(
G
,
n
)
{\displaystyle K(G,n)}
는 다음과 같이 다음과 같이 구체적으로 구성할 수 있다.
K
(
G
,
n
)
{\displaystyle K(G,n)}
을 이루는 CW 복합체 를 다음과 같이 구성할 수 있다.
우선,
n
{\displaystyle n}
차원 초구들의 쐐기합 의
n
{\displaystyle n}
차 호모토피 군 은
n
=
1
{\displaystyle n=1}
일 경우 자유군 이고,
n
>
1
{\displaystyle n>1}
일 경우 자유 아벨 군 이다.
π
1
(
⋁
I
S
1
)
≅
⟨
I
⟩
{\displaystyle \pi _{1}\left(\bigvee _{I}\mathbb {S} ^{1}\right)\cong \langle I\rangle }
π
n
(
⋁
I
S
n
)
≅
Z
⊕
I
{\displaystyle \pi _{n}\left(\bigvee _{I}\mathbb {S} ^{n}\right)\cong \mathbb {Z} ^{\oplus I}}
군
G
{\displaystyle G}
의 표시
G
≅
⟨
I
|
(
R
j
)
j
∈
J
⟩
(
R
j
∈
F
(
I
)
{\displaystyle G\cong \langle I|(R_{j})_{j\in J}\rangle \qquad (R_{j}\in F(I)}
를 임의로 고르자. 여기서
F
(
I
)
{\displaystyle F(I)}
는
n
=
1
{\displaystyle n=1}
일 경우 집합
I
{\displaystyle I}
위의 자유군 이며
n
>
1
{\displaystyle n>1}
일 경우 집합
I
{\displaystyle I}
위의 자유 아벨 군 이다. 그렇다면,
n
{\displaystyle n}
차원 초구 들의 쐐기합
X
n
=
⋁
i
∈
I
S
n
{\displaystyle X_{n}=\bigvee _{i\in I}\mathbb {S} ^{n}}
을 생각하자. 각
j
∈
J
{\displaystyle j\in J}
에 대하여,
R
j
∈
F
(
I
)
≅
π
n
(
X
1
)
{\displaystyle R_{j}\in F(I)\cong \pi _{n}(X_{1})}
에 대응하는 사상
f
j
:
S
n
→
π
n
(
X
1
)
{\displaystyle f_{j}\colon \mathbb {S} ^{n}\to \pi _{n}(X_{1})}
을 고르자. 이 사상을 따라,
n
+
1
{\displaystyle n+1}
차원 세포들을 붙여 CW 복합체
X
n
+
1
{\displaystyle X_{n+1}}
을 만들 수 있다. 그렇다면
π
i
(
X
n
+
1
)
=
0
∀
i
<
n
{\displaystyle \pi _{i}(X_{n+1})=0\qquad \forall i<n}
π
n
(
X
n
+
1
)
≅
G
{\displaystyle \pi _{n}(X_{n+1})\cong G}
이다. 그러나
X
n
+
1
{\displaystyle X_{n+1}}
은 자명하지 않은 고차 호모토피 군 을 가질 수 있다.
이를 차례로 다음과 같이 없앨 수 있다.
π
n
+
1
(
X
n
+
1
)
{\displaystyle \pi _{n+1}(X_{n+1})}
의 생성원들을 골라, 그 수만큼
n
+
2
{\displaystyle n+2}
차원 세포들을 붙여 이들을 죽인다. 이를
X
n
+
2
{\displaystyle X_{n+2}}
라고 하자.
π
n
+
2
(
X
n
+
2
)
{\displaystyle \pi _{n+2}(X_{n+2})}
의 생성원들을 골라, 그 수만큼
n
+
3
{\displaystyle n+3}
차원 세포들을 붙여 이들을 죽인다. 이를
X
n
+
3
{\displaystyle X_{n+3}}
라고 하자.
⋮
이와 같이 계속하여 모든
n
{\displaystyle n}
에 대하여
X
n
{\displaystyle X_{n}}
을 정의한 뒤, 그 귀납적 극한
X
∞
=
lim
→
n
→
∞
X
n
{\displaystyle X_{\infty }=\varinjlim _{n\to \infty }X_{n}}
을 취하자. 그렇다면
X
n
{\displaystyle X_{n}}
은
K
(
G
,
n
)
{\displaystyle K(G,n)}
을 이룬다.
군
G
{\displaystyle G}
에 이산 위상 을 주자. 그렇다면, 분류 공간
B
G
{\displaystyle \operatorname {B} G}
는 1차 에일렌베르크-매클레인 공간
B
G
≃
K
(
G
,
1
)
{\displaystyle \operatorname {B} G\simeq K(G,1)}
을 이룬다. 이러한 분류 공간은 다음과 같이 단체 복합체 로 구성할 수 있다. 우선,
E
G
{\displaystyle \operatorname {E} G}
가 다음과 같은 무한 차원 단체 복합체라고 하자.
E
G
{\displaystyle \operatorname {E} G}
의
n
{\displaystyle n}
차원 단체 의 집합은
G
n
+
1
{\displaystyle G^{n+1}}
이다.
[
g
0
,
…
,
g
n
]
∈
G
n
+
1
{\displaystyle [g_{0},\dots ,g_{n}]\in G^{n+1}}
은 각
i
{\displaystyle i}
에 대하여 면
[
g
0
,
…
,
g
^
i
,
…
,
g
n
]
∈
G
n
{\displaystyle [g_{0},\dots ,{\hat {g}}_{i},\dots ,g_{n}]\in G^{n}}
과 붙여져 있다.
이는 축약 가능 공간 이다.
E
G
{\displaystyle \operatorname {E} G}
위에는 다음과 같은
G
{\displaystyle G}
의 작용 이 존재한다.
g
:
E
G
→
E
G
{\displaystyle g\colon \operatorname {E} G\to \operatorname {E} G}
g
:
(
g
0
,
…
,
g
n
)
↦
(
g
g
0
,
…
,
g
g
n
)
{\displaystyle g\colon (g_{0},\dots ,g_{n})\mapsto (gg_{0},\dots ,gg_{n})}
이에 따라 몫공간
B
G
=
E
G
/
G
{\displaystyle \operatorname {B} G=\operatorname {E} G/G}
를 정의할 수 있다. 정의에 따라 이는
π
1
(
B
G
)
≅
G
{\displaystyle \pi _{1}(\operatorname {B} G)\cong G}
이며 고차 호모토피 군을 갖지 않는다.
마찬가지로 고차 에일렌베르크-매클레인 공간도 유사한 방법으로 정의할 수 있다.
다음이 성립한다.
K
(
G
,
n
)
×
K
(
H
,
n
)
≃
K
(
G
×
H
,
n
)
{\displaystyle K(G,n)\times K(H,n)\simeq K(G\times H,n)}
K
(
G
,
n
−
1
)
≃
Ω
K
(
G
,
n
)
{\displaystyle K(G,n-1)\simeq \Omega K(G,n)}
여기서
Ω
X
{\displaystyle \Omega X}
는
X
{\displaystyle X}
위의 고리 공간 (영어 : loop space )이다.
에크먼-힐튼 쌍대성(영어 : Eckman–Hilton duality ) 및 브라운 표현 정리 에 따라, 코호몰로지는 에일렌베르크-매클레인 스펙트럼에 의하여 표현 된다.
H
n
(
X
;
G
)
≅
hom
hTop
∙
(
X
,
K
(
G
,
n
)
)
{\displaystyle \operatorname {H} ^{n}(X;G)\cong \hom _{\operatorname {hTop} _{\bullet }}\left(X,K(G,n)\right)}
특히,
H
1
(
X
;
Z
)
≅
hom
hTop
∙
(
X
,
S
1
)
{\displaystyle \operatorname {H} ^{1}(X;\mathbb {Z} )\cong \hom _{\operatorname {hTop} _{\bullet }}\left(X,\mathbb {S} ^{1}\right)}
H
2
(
X
;
Z
)
≅
hom
hTop
∙
(
X
,
C
P
∞
)
{\displaystyle \operatorname {H} ^{2}(X;\mathbb {Z} )\cong \hom _{\operatorname {hTop} _{\bullet }}\left(X,\mathbb {CP} ^{\infty }\right)}
이다.
첫 등식은
S
1
{\displaystyle \operatorname {S} ^{1}}
이 무한 순환군 의 분류 공간
B
Z
{\displaystyle \operatorname {B} \mathbb {Z} }
이므로,
Z
{\displaystyle \mathbb {Z} }
-주다발 은 1차 코호몰로지류에 의하여 완전히 분류됨을 뜻한다. 구체적으로,
f
:
X
→
S
1
{\displaystyle f\colon X\to \mathbb {S} ^{1}}
에 대응하는 코호몰로지류는
S
1
{\displaystyle \mathbb {S} ^{1}}
의 유일한 1차 코호몰로지류의 당김 이다.
둘째 등식은
C
P
1
{\displaystyle \mathbb {CP} ^{1}}
이 원군 의 분류 공간
B
U
(
1
)
{\displaystyle \operatorname {B} \operatorname {U} (1)}
이므로, U(1)-주다발 (복소수 선다발 )은 2차 코호몰로지류 (천 특성류 )에 의하여 완전히 분류됨을 뜻한다. 구체적으로,
f
:
X
→
C
P
∞
{\displaystyle f\colon X\to \mathbb {CP} ^{\infty }}
에 대응하는 코호몰로지류는
C
P
∞
{\displaystyle \mathbb {CP} ^{\infty }}
의 2차 코호몰로지
H
2
(
C
P
∞
)
≅
Z
{\displaystyle \operatorname {H} ^{2}(\mathbb {CP} ^{\infty })\cong \mathbb {Z} }
의 생성원의 당김 이다.
대표적인 에일렌베르크-매클레인 공간으로는 다음이 있다.
K
(
Z
,
1
)
{\displaystyle K(\mathbb {Z} ,1)}
S
1
{\displaystyle \mathbb {S} ^{1}}
K
(
Z
⊕
n
,
1
)
{\displaystyle K(\mathbb {Z} ^{\oplus n},1)}
타원면
T
n
{\displaystyle \mathbb {T} ^{n}}
K
(
F
k
,
1
)
{\displaystyle K(F_{k},1)}
(
k
{\displaystyle k}
차 자유군 )
원의 쐐기합
⋀
i
=
1
k
S
1
{\displaystyle \bigwedge _{i=1}^{k}\mathbb {S} ^{1}}
K
(
Z
/
2
,
1
)
{\displaystyle K(\mathbb {Z} /2,1)}
무한 차원 실수 사영 공간
P
∞
(
R
)
{\displaystyle \mathbb {P} ^{\infty }(\mathbb {R} )}
K
(
Z
/
m
,
1
)
{\displaystyle K(\mathbb {Z} /m,1)}
무한 차원 렌즈 공간
S
∞
/
(
Z
/
m
)
{\displaystyle \mathbb {S} ^{\infty }/(\mathbb {Z} /m)}
K
(
π
1
(
Σ
g
)
,
1
)
{\displaystyle K(\pi _{1}(\Sigma _{g}),1)}
Σ
g
{\displaystyle \Sigma _{g}}
(종수
g
{\displaystyle g}
콤팩트 가향 곡면)
K
(
π
1
(
S
3
∖
K
)
,
1
)
{\displaystyle K(\pi _{1}(S^{3}\setminus K),1)}
S
3
∖
K
{\displaystyle S^{3}\setminus K}
(
K
{\displaystyle K}
는 매듭 )
K
(
Z
,
2
)
{\displaystyle K(\mathbb {Z} ,2)}
무한 차원 복소수 사영 공간
P
∞
(
C
)
{\displaystyle \mathbb {P} ^{\infty }(\mathbb {C} )}
K
(
Z
,
n
)
{\displaystyle K(\mathbb {Z} ,n)}
초구 위의 무한 차원 짜임새 공간
Conf
∞
(
S
n
)
{\displaystyle \operatorname {Conf} ^{\infty }(\mathbb {S} ^{n})}
유한 차수 원소를 갖는 군
G
{\displaystyle G}
에 대하여,
K
(
G
,
1
)
{\displaystyle K(G,1)}
은 유한 차원 CW 복합체 가 될 수 없다.